Топлинен Капацитет

Единицата за топлинен капацитет по SI е джаул на келвин (J/K).

Топлинният капацитет притежава екстензивно (адитивно) свойство. Съответстващата му интензивна характеристика е специфичният топлинен капацитет. Разделянето на топлинния капацитет по количеството вещество в молове дава неговия моларен топлинен капацитет. Обемният топлинен капацитет измерва топлинния капацитет за даден обем.

В архитектурата и строителното инженерство, топлинния капацитет често се нарича термална маса.

Топлинният капацитет на тяло е границата:

${\displaystyle C=\lim _{\Delta T\to 0}{\frac {\Delta Q}{\Delta T}},}$ 

където ${\displaystyle \Delta Q}$  е количеството топлина, което трябва да се прибави към тялото (с маса M), за да се повиши температурата му с ${\displaystyle \Delta T}$ .

Стойността на този параметър обикновено варира значително в зависимост от началната температура ${\displaystyle T}$  на тялото и налягането ${\displaystyle P}$  върху него. Следователно, трябва да се счита за функция ${\displaystyle C(P,T)}$  на тези две променливи. Все пак, това изменение може да бъде пренебрегнато при работа с тела в тесен диапазон от температура и налягане. Например, топлинният капацитет на блокче желязо, тежащо фунт, е около 204 J/K, когато се измери при начална температура T=25 °C и начално налягане P=1 atm. Тази приблизителна стойност е достатъчно адекватна за всички температури между, примерно, 15 °C и 35 °C и налягане между 0 и 10 atm, тъй като точната стойност варира много малко в този диапазон. Може да се приеме, че добавянето на топлина от 204 J би повишило температурата на блокчето от 15 °C до 16 °C или от 34 °C до 35 °C с пренебрежима грешка.

Хомогенни системи

При постоянно налягане (изобарен процес), добавянето на топлина към системата би допринесло към работата и изменението във вътрешната енергия, според първия закон на термодинамиката. Тогава топлинният капацитет се обозначава с ${\displaystyle C_{P}}$ . При постоянен обем (изохорен процес), внасяната топлина допринася само към изменението на вътрешната енергия (не се извършва работа). Тогава топлинният капацитет се обозначава с ${\displaystyle C_{V}}$ . Стойността на ${\displaystyle C_{V}}$  винаги е по-малка от тази на ${\displaystyle C_{P}}$ .

За идеален газ може да се изведе израза:

${\displaystyle C_{P}-C_{V}=nR}$ 

${\displaystyle \gamma =C_{P}/C_{V}}$ 

където ${\displaystyle n}$  е броят молове на газа, ${\displaystyle R}$  е универсалната газова константа, а ${\displaystyle \gamma }$  е адиабатният показател (може да се изчисли от степените на свобода на газовата молекула).

Използвайки горните две зависимости, могат да се изведат специфичните топлини:

${\displaystyle C_{V}={\frac {nR}{\gamma -1}}}$ 

${\displaystyle C_{P}=\gamma {\frac {nR}{\gamma -1}}}$ 

При постоянна температура (изотермен процес), не се наблюдава промяна във вътрешната енергия, но се извършва работа. От това следва, че е нужно безкрайно голямо количество топлина, за да се повиши температурата на системата, което води до безкраен или неопределен топлинен капацитет на системата.

Топлинният капацитет за система, подложена на фазов преход, е безкраен, тъй като топлината се използва за промяна на състоянието на материала, а не за повишаване на общата температура.

Хетерогенни тела

Топлинният капацитет може да е ясно определен дори за хетерогенни тела, чиито различни части са съставени от различни вещества, като например електрически двигател, тигел или дори цяла сграда. В много случаи, изобарният топлинен капацитет на такива тела може да се изчисли чрез добавяне на изобарните топлинни капацитети на отделните части.

Обаче, това изчисление важи само в случай, че всички части на обекта са подложени на едно и също външно налягане преди и след измерване. В някои случаи, това е невъзможно. Например, при нагряването на газ в еластичен съд, неговите обем и налягане нарастват, дори и външното атмосферно налягане да е константно. Поради това, ефективният топлинен капацитет на газа в тази ситуация ще има средна стойност между изобарния си и изохорния си капацитет (${\displaystyle C_{\mathrm {P} }}$  и ${\displaystyle C_{\mathrm {V} }}$  съответно).