Mô Men Động Lượng: Một tính chất mô men gắn liền với vật thể trong vật lý học

Với vật rắn cổ điển có kích thước nhỏ hơn nhiều khoảng cách tới tâm quay, mô men động lượng, ${\displaystyle {\vec {L}}}$, phụ thuộc vào động lượng, ${\displaystyle {\vec {p}}}$, của vật thể và véc-tơ khoảng cách từ vật thể tới tâm quay, ${\displaystyle {\vec {r}}}$.

${\displaystyle {\vec {L}}={\vec {r}}\times {\vec {p}}={\vec {r}}\times m{\vec {v}}}$

Với các vật thể rắn có hình dạng bất kỳ, mô men động lượng đối với 1 trục cố định có thể được tính từ mô men quán tính của vật rắn đối với trục đó, ${\displaystyle I}$, và vận tốc góc, ${\displaystyle {\vec {\omega }}}$:

${\displaystyle {\vec {L}}=I{\vec {\omega }}}$

Ta được biết mô-men động lượng của các chất điểm đối với một trục quay có biểu thức:

${\displaystyle L={\vec {r}}\times m{\vec {v}}}$ 

Đối với các vật thể rắn, mô-men động lượng của chúng đối một trục quay là tổng các mô-men động lượng của các chất điểm nhỏ:

${\displaystyle {\vec {L}}=\Sigma {\vec {L}}=\Sigma {\vec {r}}_{i}\times m_{i}{\vec {v}}_{i}}$ 

Vài biến đổi toán học và ta có:

${\displaystyle {\begin{alignedat}{2}\Sigma {\vec {r}}_{i}\times m_{i}{\vec {v}}_{i}&=\Sigma m_{i}{\vec {r}}_{i}\times {\vec {v}}_{i}\\&=\Sigma m_{i}[{\vec {r}}_{i}\times ({\vec {\omega }}\times {\vec {r}}_{i})]\\&=\Sigma m_{i}[r_{i}^{2}{\vec {\omega }}-{\vec {r}}_{i}({\vec {r}}_{i}.{\vec {\omega }})]\\&=\Sigma m_{i}[r_{i}^{2}{\vec {\omega }}-{\vec {r}}_{i}(x_{i}\omega _{x}+y_{i}\omega _{y}+z_{i}\omega _{z})]\end{alignedat}}}$ 

Chiếu lên 3 trục xyz và rút gọn, ta có:

${\displaystyle {\begin{cases}L_{x}=I_{xx}\omega _{x}+I_{xy}\omega _{y}+I_{xz}\omega _{z}\\L_{y}=I_{yx}\omega _{x}+I_{yy}\omega _{y}+I_{yz}\omega _{z}\\L_{z}=I_{zx}\omega _{x}+I_{zy}\omega _{y}+I_{zz}\omega _{z}\end{cases}}}$ 

Với:

${\displaystyle {\begin{cases}I_{xx}=\Sigma m_{i}(y_{i}^{2}+z_{i}^{2})\\I_{yy}=\Sigma m_{i}(z_{i}^{2}+x_{i}^{2})\\I_{zz}=\Sigma m_{i}(x_{i}^{2}+y_{i}^{2})\\\end{cases}}}$  và ${\displaystyle {\begin{cases}I_{xy}=I_{yx}=-\Sigma m_{i}x_{i}y_{i}\\I_{yz}=I_{zy}=-\Sigma m_{i}y_{i}z_{i}\\I_{zx}=I_{xz}=-\Sigma m_{i}z_{i}x_{i}\\\end{cases}}}$ 

Từ đây ta có thể rút gọn các phương trình trên thành một phương trình vector:

${\displaystyle {\vec {L}}=[I]\times {\vec {\omega }}}$ 

Với ${\displaystyle [I]}$  là Ten-xơ moment quán tính

Khi có mô men lực, ${\displaystyle {\vec {M}}}$ , tác dụng lên vật thể thì mô men động lượng sẽ thay đổi theo phương trình tương tự như định luật 2 Newton:

${\displaystyle {\vec {M}}={d{\vec {L}} \over dt}}$ 

Nếu mô men quán tính của vật thể, ${\displaystyle I}$ , không thay đổi thì phương trình trên trở thành:

${\displaystyle {\vec {M}}=I{d{\vec {\omega }} \over dt}}$ 

Từ công thức trên, suy ra nếu không có mô men lực tác động lên vật, mô men động lượng của vật thể sẽ không thay đổi theo thời gian. Đây chính là nội dung của định luật bảo toàn mômen động lượng. Phát biểu cụ thể: "mômen động lượng của một hệ không đổi khi hệ chịu tổng cộng các mômen ngoại lực bằng không".

Một đại lượng có ý nghĩa tương tự như mô men động lượng cho chuyển động quay của các vật thể bé nhỏ trong cơ học lượng tử là spin (một trong nhựng đại lượng vật lý)

• Vận tốc góc
• Mômen lực
• Spin
• Mô men
• Mô men từ quỹ đạo
• Mô men từ spin.