Suscettività Magnetica

La suscettività magnetica, rappresentata dal simbolo ${\displaystyle \chi _{m}}$ , è definita come la costante di proporzionalità tra l'intensità del campo magnetico ${\displaystyle \mathbf {H} }$  e la conseguente magnetizzazione ${\displaystyle \mathbf {M} }$  del materiale:

${\displaystyle \mathbf {M} =\chi _{m}\mathbf {H} }$ 

Si tratta di una grandezza caratteristica del materiale in esame che quantifica il rapporto tra il modulo dei vettori intensità di magnetizzazione, ovvero il momento magnetico per unità di volume, e campo magnetico applicato.

Se ${\displaystyle \chi _{m}}$  è piccola e positiva, allora il materiale è detto paramagnetico, in esso i momenti magnetici si allineano parallelamente al campo esterno. Se la suscettività è invece negativa, il materiale è detto diamagnetico e in esso i momenti magnetici si dispongono in maniera opposta al campo esterno.

Caso a parte è un materiale ferromagnetico. In questo caso la suscettività magnetica è positiva e molto alta. La risposta dei momenti magnetici è dipendente dallo stato del campione e può andare in direzioni differenti da quelle del campo applicato. Per rendere al meglio tale situazione, si scrive la suscettività come un tensore, ricavato come derivata della magnetizzazione rispetto al campo esterno:

${\displaystyle \chi _{ij}={\frac {\operatorname {d} M_{j}}{\operatorname {d} H_{i}}}}$ 

Questa suscettività differenziale descrive i materiali ferromagnetici. L'induzione magnetica ${\displaystyle \mathbf {B} }$  è correlata con ${\displaystyle \mathbf {H} }$  dalla relazione:

${\displaystyle \mathbf {B} =\mu _{0}(\mathbf {H} +\mathbf {M} )=\mu _{0}(1+\chi _{m})\mathbf {H} =\mu \mathbf {H} }$ 

dove ${\displaystyle \mu _{0}}$  è la permeabilità magnetica del vuoto nel vuoto, e ${\displaystyle \mu }$  è la permeabilità del materiale. Infine, la suscettività magnetica e la permeabilità magnetica sono legate dalla seguente relazione:

${\displaystyle \mu =\mu _{0}(1+\chi _{m})}$ 

Secondo il teorema di Van Leewen, il fenomeno del diamagnetismo non esiste in fisica classica. Se il momento di dipolo magnetico è zero, il campo magnetico è perpendicolare alla velocità e, in base alla forza di Lorentz, l'energia degli elettroni è indipendente dal campo magnetico. Per cui sono indipendenti dal campo anche l'energia media degli elettroni (energia interna per unità di volume) e la magnetizzazione: se il momento di dipolo magnetico è zero, la suscettività magnetica ${\displaystyle \chi }$  si annulla. Il campo ha l'unico effetto di modificare la traiettoria, ma non l'energia degli elettroni, di imprimergli un'accelerazione.

Ciò non vale in fisica quantistica, dove la suscettività magnetica ${\displaystyle \chi }$  è diversa da zero e l'energia degli elettroni dipende dal campo magnetico.

Se la suscettività magnetica χ è positiva, la sostanza chimica (elemento o composto) può essere paramagnetica; se invece χ è negativa la sostanza chimica è diamagnetica.

Generalmente, i materiali non-magnetici sono o para- o dia-magnetici poiché, come si presentano in natura, non possiedono una propria magnetizzazione permanente, in assenza di un campo elettromagnetico esterno.

Al contrario, le sostanze ferromagnetiche, ferrimagnetiche, o antiferromagnetiche hanno valori di suscettività positivi, ed una magnetizzazione permanente, anche in assenza di una sorgente elettromagnetica esterna.

Materiale	Temperatura	Pressione	${\displaystyle \chi _{\text{mol}}}$  (molare)		${\displaystyle \chi _{\text{spec}}}$  (specifica)		${\displaystyle \chi _{v}}$  (volume)		M (massa molare)	${\displaystyle \rho }$  (densità)
Unità di misura	(°C)	(atmosfere)	SI (m3· Mole−1)	CGS (cm3·Mole−1)	SI (m3·kg−1)	CGS (cm3· g−1)	SI	CGS (emu)	(10−3 kg/Mole) o (g/Mole)	(103 kg/m3) o (g/cm3)
Acqua	20	1	−1,631×10−10	−1,298×10−5	−9,051×10−9	−7,203×10−7	−9,035×10−6	−7,190×10−7	18,015	0,9982
Bismuto	20	1	−3,55×10−9	−2,82×10−4	−1,70×10−8	−1,35×10−6	−1,66×10−4	−1,32×10−5	208,98	9,78
Diamante	R.T.	1	−7,4×10−11	−5,9×10−6	−6,2×10−9	−4,9×10−7	−2,2×10−5	−1,7×10−6	12,01	3,513
Grafite ${\displaystyle \chi _{\perp }}$	R.T.	1	−7,5×10−11	−6,0×10−6	−6,3×10−9	−5,0×10−7	−1,4×10−5	−1,1×10−6	12,01	2,267
Grafite ${\displaystyle \chi _{||}}$	R.T.	1	−3,2×10−9	−2,6×10−4	−2,7×10−7	−2,2×10−5	6,1×10−4	−4,9×10−5	12,01	2,267
Grafite ${\displaystyle \chi _{||}}$	−173	1	−4,4×10−9	−3,5×10−4	−3,6×10−7	−2,9×10−5	−8,3×10−4	−6,6×10−5	12,01	2,267
He	20	1	−2,38×10−11	−1,89×10−6	−5,93×10−9	−4,72×10−7	−9,85×10−10	−7,84×10−11	4,0026	0,000166
Xe	20	1	−5,71×10−10	−4,54×10−5	−4,35×10−9	−3,46×10−7	−2,37×10−8	−1,89×10−9	131,29	0,00546
O2	20	0,209	4,3×10−8	3,42×10−3	1,34×10−6	1,07×10−4	3,73×10−7	2,97×10−8	31,99	0,000278
N2	20	0,781	−1,56×10−10	−1,24×10−5	−5,56×10−9	−4,43×10−7	−5,06×10−9	−4,03×10−10	28,01	0,000910
Al		1	2,2×10−10	1,7×10−5	7,9×10−9	6,3×10−7	2,2×10−5	1,75×10−6	26,98	2,70
Ag	961	1					−2,31×10−5	−1,84×10−6	107,87

I lantanoidi (in particolare: terbio, disprosio, olmio, erbio, tulio, and itterbio) sono metalli teneri che possiedono valori di suscettibilità (positivi) molto elevati, divenendo ferromagnetici a temperature ambiente, come quelle degli elementi chimici qui riportati in tabella.

• (EN) J. H. Van Vleck, The Theory Of Electric And Magnetic Susceptibilities, Oxford, Clarendon Press, 1932.
• (EN) L. F. Bates, Modern Magnetism, Oxford University Press, 1930.
• (EN) L. N. Mulay, Techniques of Chemistry, a cura di A. Weissberger and B. W. Rossiter, vol. 4, Wiley-Interscience: New York, 1972, p. 431.

• Bilancia di Evans
• Bilancia di Gouy
• Campo magnetico
• Diamagnetismo
• Ferromagnetismo
• Paramagnetismo
• Permeabilità magnetica
• Polarizzazione magnetica
• Suscettività elettrica

• (EN) magnetic susceptibility, su Enciclopedia Britannica, Encyclopædia Britannica, Inc.  

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