Equació Diferencial En Derivades Parcials

S'anomena solució de l'equació a la funció que satisfà aquesta relació. La idea és tractar de deduir informació sobre una funció desconeguda provant de descobrir una relació entre ella mateixa i les seves derivades parcials en forma d'una EDP. Aleshores, aquesta EDP es pot fer servir per descobrir informació sobre la funció desconeguda, i algunes vegades es pot descobrir la forma explícita de la funció.

Les equacions diferencials en derivades parcials són omnipresents en la ciència i especialment a física, ja que les lleis físiques es poden escriure normalment en forma de EDP. Descriuen fenònems tals com el flux de fluids, el creixement dels cristalls, la difusió, la gravitació, i el comportament dels camps magnètics. Són importants en camps com la simulació aèria, els gràfics d'ordinador, i la predicció del temps. Les equacions centrals de la relativitat general i la mecànica quàntica també són equacions diferencials en derivades parcials.

En les EDP, se sol escriure la funció desconeguda com a u, i les seves derivades parcials respecte a la variable x com a u_x, això és:

${\displaystyle u_{x}={\partial u \over \partial x}}$ 

${\displaystyle u_{xy}={\partial ^{2}u \over \partial y\,\partial x}}$ 

Especialment en física (matemàtica), sempre es prefereix l'ús de l'operador nabla ${\displaystyle \nabla =(\partial _{x},\partial _{y},\partial _{z})}$  per les derivades espacials i un punt (${\displaystyle {\dot {u}}}$ ) per derivades temporals; per exemple, l'equació d'ones (vegeu sota) s'escriu com a ${\displaystyle {\ddot {u}}=c^{2}\nabla ^{2}u}$ .

Equació de Laplace

Una EDP bàsica i molt important és l'equació de Laplace:

${\displaystyle u_{xx}+u_{yy}+u_{zz}=0}$ 

per la funció desconeguda u(x,y,z). Les solucions d'aquesta equació, conegudes com a funcions harmòniques, serveixen com a potencials de camps vectorials a física, com ara el camp gravitacional o el camp electroestàtic.

Una generalització de l'equació de Laplace és l'equació de Poisson:

${\displaystyle u_{xx}+u_{yy}+u_{zz}=f}$ 

on f(x,y,z) és una funció donada. Les solucions d'aquesta equació descriuen potencials de camps gravitacionals i electroestàtics en presència de massa o càrregues elèctriques, respectivament.

Equació d'ones

L'equació d'ones és una equació per una funció desconeguda u(x,y,z,t) (on t és una variable temporal) que fa:

${\displaystyle u_{tt}=c^{2}(u_{xx}+u_{yy}+u_{zz})}$ 

Les seves solucions descriuen ones com ara el so o la llum; c és el número que representa la velocitat de l'ona. En dimensions inferiors, aquesta equació descriu la vibració d'una corda o un tambor. Les solucions seran típicament combinacions d'ones oscil·latòries sinusoidals.

Equació de la calor

L'equació de la calor descriu la temperatura d'una determinada regió al llarg del temps. Aquesta és:

${\displaystyle u_{t}=k(u_{xx}+u_{yy}+u_{zz})}$ 

Les solucions normalment s'anivellaran al llarg del temps. El número k descriu la difusivitat tèrmica del material.

Equació d'Euler-Tricomi

L'equació d'Euler-Tricomi es fa servir per a la investigació del flux transònic. Aquesta és

${\displaystyle u_{xx}=xu_{yy}}$ 

Equació de Ginzburg-Landau

L'equació de Ginzburg-Landau es fa servir per modelar la superconductivitat. Aquesta és

${\displaystyle iu_{t}+pu_{xx}+q|u|^{2}u=i\gamma u}$ 

on ${\displaystyle p,q\in \mathbb {C} }$  i ${\displaystyle \gamma \in \mathbb {R} }$  són constants, i ${\displaystyle i}$  és la unitat imaginària.

L'equació de Dym

L'equació de Dym es deu a Harry Dym, i es produeix a l'estudi de solucions químiques. Aquesta és

${\displaystyle u_{t}=u^{3}u_{xxx}.}$ 

Les EDP lineals es resolen generalment, quan és possible, descomponent l'equació d'acord amb un conjunt de funcions bàsiques, resolent aquestes funcions individualment i fent servir superposició per trobar la solució que correspon a les condicions inicials. El mètode de separació de variables té diferents aplicacions importants particulars.

No hi ha cap mètode general aplicable per resoldre EDP no lineals. Així i tot, els resultats d'existència i unicitat (com ara el teorema de Cauchy-Kovalevskaya) són sovint proves de propietats importants, qualitatives i quantitatives, de solucions (arribar a aquests resultats és en gran part feina de l'anàlisi).

Tanmateix, es poden fer servir algunes tècniques per diferents tipus d'equacions. El principi h és el mètode més potent per solucionar equacions indeterminades. La teoria de Riquier-Janet és un mètode efectiu per obtenir informació sobre diferents sistemes analítics sobredeterminats.

El mètode de característics es pot fer servir en casos molt especials per resoldre equacions diferencials en derivades parcials.

En alguns casos, una EDP es pot solucionar mitjançant l'anàlisi de pertorbació, en el qual la solució es considera una correcció a una equació amb una solució coneguda. Molts problemes interessants en ciència i enginyeria se solucionen d'aquesta manera fent servir ordinadors, algunes vegades supercomputadors.

Les equacions diferencials en derivades parcials de segon ordre, i els sistemes de EDP es poden classificar com a parabòliques, hiperbòliques o el·líptiques. Aquesta classificació dona una aproximació intuïtiva en el comportament del sistema en ell mateix. Assumint ${\displaystyle u_{xy}=u_{yx},}$  la EDP de segon ordre general és de la forma

${\displaystyle Au_{xx}+Bu_{xy}+Cu_{yy}+\cdots =0,}$ 

que s'assembla força a l'equació d'una secció cònica:

${\displaystyle Ax^{2}+Bxy+Cy^{2}+\cdots =0.}$ 

De la mateixa manera que hom classifica les seccions còniques en parabòliques, hiperbòliques i el·lípitiques basant-se en el discriminant ${\displaystyle B^{2}-4AC}$ , es fa el mateix amb les EDP de segon ordre.

1. ${\displaystyle B^{2}-4AC<0}$  : les equacions el·líptiques tendeixen a aplanar qualsevol molèstia. Un exemple típic és l'equació de Laplace. El moviment d'un fluid a velocitats sub-sòniques es pot aproximar amb EDP el·líptiques.
2. ${\displaystyle B^{2}-4AC=0}$  : les equacions parabòliques tendeixen a aplanar qualsevol molèstia que ja existís a les dades. Un exemple típic és l'equació de la calor.
3. ${\displaystyle B^{2}-4AC>0}$  : les equacions hiperbòliques tendeixen a amplificar qualsevol molèstia. Un exemple típic és l'equació d'ones. El moviment d'un fluid a velocitats del so es pot apriximar amb EDP hiperbòliques.

Aquest mètode de classificació es pot estendre fàcilment a les quacions amb més de dues variables independents, examinant els valors propis de la matriu de coeficients. En aquesta situació, l'esquema de classificació es converteix en:

1. El·liptíca: Els valors propis són tots positius o tots negatius.
2. Parabòlica: Els valors propis són tots positius o tots negatius excepte un, que és zero.
3. Hiperbòlica: Hi ha com a mínim un valor propi negatiu i un valor propi positiu, i un o més valors propis són zero.

Això encaixa amb l'anàlisi de matrius definides positives i definides negatives, quan es vol decidir si hi ha màxims o mínims.

Equacions de tipus mixt

Si una EDP té coeficiens que no són constants, és possible que no pertanyi a cap d'aquestes categories, sinó que sigui d'un tipus mixt. L'equació d'Euler-Tricomi és un exemple simple però important

${\displaystyle u_{xx}=xu_{yy}}$ 

que s'anomena el·liptico-hiperbòlic perquè és el·líptic a la regió x < 0, hiperbòlic a la regió x > 0, i parabòlic degenerat a la corba x = 0.

EDPs d'ordre superior

Si bé una immensa quantitat de fenòmens físics són descrits per EDP de segon ordre; uns altres processos físics -molts menys- tenen com a solució EDPs d'ordre superior, com ara per exemple:

• La flexió mecànica d'una placa elàstica:
${\displaystyle {\frac {\partial ^{4}w}{\partial x^{4}}}+2{\frac {\partial ^{4}w}{\partial x^{2}\partial y^{2}}}+{\frac {\partial ^{4}w}{\partial y^{4}}}={\frac {q(x,y)}{D}}}$ 

• Vibració flexional d'una biga:
${\displaystyle {\frac {\partial ^{2}}{\partial x^{2}}}\left[EI{\frac {\partial ^{2}y}{\partial x^{2}}}\right]+\rho A{\frac {\partial ^{2}y}{\partial t^{2}}}=p(x,t)}$ 

• Equació de Korteweg-de Vries, que té solucions de tipus solitó,
${\displaystyle {\frac {\partial v}{\partial t}}+v{\frac {\partial v}{\partial x}}+\mu {\frac {\partial ^{3}v}{\partial x^{3}}}=0}$ 

• Canvi de variables en equacions diferencials en derivades parcials

• (anglès) L.C. Evans, Partial Differential Equations, American Mathematical Society, Providence, 1998. ISBN 0-8218-0772-2
• (anglès) A. D. Polyanin, Handbook of Linear Partial Differential Equations for Engineers and Scientists, Chapman & Hall/CRC Press, Boca Raton, 2002. ISBN 1-58488-299-9
• (anglès) A. D. Polyanin and V. F. Zaitsev, Handbook of Nonlinear Partial Differential Equations, Chapman & Hall/CRC Press, Boca Raton, 2004. ISBN 1-58488-355-3
• (anglès) A. D. Polyanin, V. F. Zaitsev, and A. Moussiaux, Handbook of First Order Partial Differential Equations, Taylor & Francis, London, 2002. ISBN 0-415-27267-X
• (anglès) D. Zwillinger, Handbook of Differential Equations (3rd edition), Academic Press, Boston, 1997.

• (anglès) Partial Differential Equations: Exact Solutions at EqWorld: The World of Mathematical Equations.
• (anglès) Partial Differential Equations: Index at EqWorld: The World of Mathematical Equations.
• (anglès) Partial Differential Equations: Methods at EqWorld: The World of Mathematical Equations.

En altres projectes de Wiki:
	Commons