Halv Storaxel

 

Storaxeln hos en ellips är dess längsta diameter, en linje som går genom mitten och bägge brännpunkterna, med ändpunkterna på de mest åtskilda delarna av figuren. Halva storaxeln är hälften av denna sträcka, från mitten genom en brännpunkt till ellipsens kant.

Halva storaxelns längd ${\displaystyle a\!}$  är knuten till halva lillaxeln ${\displaystyle b\,\!}$  genom excentriciteten ${\displaystyle e\,\!}$  och semi-latus rectum ${\displaystyle \ell \,\!}$  på följande sätt:

${\displaystyle b=a{\sqrt {1-e^{2}}}\,\!}$ 
${\displaystyle \ell =a(1-e^{2})\,\!}$ .
${\displaystyle a\ell =b^{2}\,\!}$ .

En parabel är gränsfallet av en serie ellipser där en av brännpunkterna hålls konstant medan den andra tillåts avlägsna sig godtyckligt långt i en konstant riktning medan ${\displaystyle \ell \,\!}$  hålls konstant. Alltså går ${\displaystyle a\,\!}$  och ${\displaystyle b\,\!}$  mot oändligheten, ${\displaystyle a\,\!}$  snabbare än ${\displaystyle b\,\!}$ .

Halva storaxel är medelvärdet av det största och minsta avståndet från en brännpunkt till punkterna på ellipsens omkrets. Betrakta nu ellipsens ekvation i polära koordinater, med en brännpunkt i origo och den andra på den positiva x-axeln: ${\displaystyle r(1-e\cos \theta )=l\,\!}$ . Medelvärdet av ${\displaystyle r={\ell \over {1+e}}\,\!}$  och ${\displaystyle r={\ell \over {1-e}}\,\!}$ , är ${\displaystyle a={\ell \over {1-e^{2}}}\,\!}$ .

Hyperbelns halva storaxel är hälften av avståndet mellan grenarna; om detta är a i x-axelns riktning blir ekvationen:

${\displaystyle {\frac {\left(x-h\right)^{2}}{a^{2}}}-{\frac {\left(y-k\right)^{2}}{b^{2}}}=1}$ 

Uttryckt i semi-latus rectum och excentriciteten:

${\displaystyle a={\ell \over e^{2}-1}}$ 

Omloppstid

I den celesta mekaniken är omloppstiden ${\displaystyle T\,}$  hos en liten kropp som kretsar runt en större centralkropp i en cirkulär eller elliptisk omloppsbana:

${\displaystyle T=2\pi {\sqrt {a^{3}/\mu }}}$ 

där:

${\displaystyle a\,}$  är omloppsbanans halva storaxel
${\displaystyle \mu }$  är gravitationsparametern

Märk att alla ellipser med samma halva storaxel har samma omloppstid, oavsett excentriciteten.

I astronomin är halva storaxeln ett av de viktigaste banelementen i en omloppsbana. I solsystemet knyts halva storaxeln hos kroppar som kretsar runt solen till omloppstiden av Keplers tredje lag,

${\displaystyle T^{2}=a^{3}\,}$ 

där T omloppstiden mätt i år, och a är halva storaxeln mätt i astronomiska enheter. Detta uttryck visar sig vara ett specialfall av Isaac Newtons allmänna lösning av tvåkropparsproblemet:

${\displaystyle T^{2}={\frac {4\pi ^{2}}{G(M+m)}}a^{3}\,}$ 

där G är gravitationskonstanten, M är centralkroppens massa och m är den kretsande kroppens massa. Oftast är centralmassan så mycket massivare än den kretsande kroppen att m kan försummas. Gör man det antagandet och använder man sig av typiska astronomienheter resulterar i Keplers enklare ekvation.

Medelavstånd

Det sägs ofta att halva längdaxeln är "medelavståndet" mellan huvudkroppen (vid en av ellipsens brännpunkter) och den kretsande kroppen. Detta är inte helt korrekt, eftersom det beror på hur medelvärdet beräknas:

• medelvärdet över excentriska anomalin är faktiskt halva storaxeln.
• medelvärdet över sanna anomalin (vinkeln mellan storaxeln, brännpunkten och kroppen) är halva lillaxeln ${\displaystyle b=a{\sqrt {1-e^{2}}}\,\!}$ .
• medelvärdet över medelanomalin ger slutligen tidsmedelsvärdet (vilket är vad "medelvärdet" oftast avses av lekmän) ${\displaystyle a(1+{\frac {e^{2}}{2}})\,\!}$ .

• Jeremy B. Tatum, Celestial Mechanics, Chapter 9 - The Two Body Problem in Two Dimensions (2004)
• Darren M. Williams, Average distance between a star and planet in an eccentric orbit, American Journal of Physics, November 2003, Volume 71, Issue 11, pp. 1198-1200