Ebene Welle: Welle im dreidimensionalen Raum, deren Fronten durch Ebenen dargestellt werden können

Die Ausbreitungsrichtung der Welle steht senkrecht dazu, ist also räumlich konstant.

Der Begriff wird fast ausschließlich für Wellen verwendet, die auch homogen und harmonisch sind, d. h. die mit zeitlich konstanter Frequenz einen sinusförmigen Verlauf zeigen, dessen Amplitude im ganzen Raum konstant ist. Solche Wellen gehören zu den einfachsten Lösungen der Wellengleichung, die in der klassischen Mechanik für Elastizität (Physik), elastische Verformungen und Druck- und Dichteschwankungen, in der Elektrodynamik für elektromagnetische Felder, und in der Quantenmechanik für manche Materiewellen eine wichtige Rolle spielt.

Andere Lösungen der Wellengleichung sind die Kugelwelle (konzentrisch um einen Punkt) und die Zylinderwelle (konzentrisch um eine Gerade). Diese lassen sich in weiter Entfernung vom Zentrum in kleinen Bereichen gut durch eine ebene Welle annähern.

Das zweidimensionale Analogon zur ebenen Welle ist eine Welle, deren Wellenfronten gerade Linien sind, die sich auf einer ebenen Fläche bewegen. Ein anschauliches, aber nur näherungsweise zutreffendes Beispiel sind die auf den Strand zulaufenden Ozeanwellen.

 

Im nebenstehenden Bild ist der örtliche Verlauf einer harmonischen ebenen Welle gezeigt, die sich in x-Richtung ausbreitet und deren Größe A(x,t) in y-Richtung schwingt (Ein Schnappschuss zum Zeitpunkt t=0). Die maximale Auslenkung (Amplitude) der Welle ist mit ${\displaystyle A_{0}}$  bezeichnet, ihre Wellenlänge mit ${\displaystyle \lambda }$  und ihre Phasenlage zu diesem Zeitpunkt mit ${\displaystyle \varphi }$ . Die Wellenlänge gibt die Periodizität von A im Ort an.

 

Im nachfolgenden Bild ist der zeitliche Verlauf an einem festen Ort als Animation dargestellt. Die Frequenz ${\displaystyle f=1/T}$  ist ein Maß für die Periodizität von A in der Zeit. Die Phasengeschwindigkeit c gibt das Verhältnis aus zeitlicher Periode T und räumlicher Periode ${\displaystyle \lambda }$  an:

${\displaystyle {\frac {\lambda }{T}}=f\lambda =c}$ .

Eine ebene Welle wird am einfachsten beschrieben, wenn das Koordinatensystem so gewählt wird, dass eine Achse ihrer Ausbreitungsrichtung entspricht. In den Richtungen senkrecht zur Ausbreitung findet keine Schwingung statt. Somit lässt sich eine harmonische homogene ebene Welle als

${\displaystyle A(x,t)=A_{0}\sin \left(2\pi f\left({\frac {x}{c}}-t\right)+\varphi \right)}$ 

darstellen. Bei dieser bewegen sich die Punkte konstanter Phase mit der Phasengeschwindigkeit c in die positive x-Richtung. In der inneren Klammer kompensiert das Anwachsen von x/c gerade das der Zeit t, so dass

${\displaystyle {\frac {x}{c}}-t=\mathrm {const} }$ 

eine Ebenengleichung für die Wellenfront darstellt.

Für eine Richtungsumkehr, wie sie etwa durch Reflexion an einer Inhomogenität im Medium (z. B. Brechungsindex- oder Schallkennimpedanzänderung) auftritt, ist das Vorzeichen von x oder die x-Achse selbst umzudrehen.

Die Physik der sich periodisch ändernden Größe A ist für das Konzept der ebenen Welle unwichtig. Es kann sich um eine mechanische Auslenkung, eine Druckänderung, eine Feldstärke oder etwa eine Wahrscheinlichkeitsamplitude handeln. Falls es sich um eine vektorielle Größe handelt, gibt die Richtung ihrer Amplitude ${\displaystyle {\vec {A}}_{0}}$  relativ zur Ausbreitungsrichtung ihre Polarisation an.

In allgemeiner Form ist eine ebene Welle einer physikalischen Größe ${\displaystyle A}$  gegeben durch

${\displaystyle A({\vec {x}},t)=f\left({\frac {\vec {n}}{c}}\cdot {\vec {x}}-t\right),}$ 

Darin ist ${\displaystyle f(\tau )}$  eine beliebige (skalare oder vektorwertige) Funktion und ${\displaystyle |{\vec {n}}|=1}$  der Einheitsvektor in Ausbreitungsrichtung. Die Welle pflanzt sich in Richtung ${\displaystyle {\vec {n}}}$  fort mit der Geschwindigkeit c. Beobachtet man die Welle an einem festen Ort ${\displaystyle {\vec {x}}}$ , ändert sich die betrachtete Größe ${\displaystyle A}$  zeitlich gemäß der Funktion ${\displaystyle f}$ , die nicht notwendig periodisch sein muss. Die Schwingungsphase ist durch

${\displaystyle {\frac {\vec {n}}{c}}\cdot {\vec {x}}-t}$ 

gegeben. Die Punkte gleicher Schwingungsphase bilden eine Ebene, die auf dem Vektor ${\displaystyle {\vec {n}}}$  senkrecht steht. Bei der physikalischen Größe ${\displaystyle A}$  kann es sich um einen Skalar handeln, bspw. den Druck, oder um einen Vektor, bspw. die räumliche Auslenkung aus einer Ruhelage, oder ein Kraftfeld. Bei vektoriellen Wellen kann man grundlegend die beiden einfachen Fälle der longitudinalen bzw. der transversalen Polarisation unterscheiden. Im ersten Fall liegt der Vektor ${\displaystyle {\vec {A}}}$  parallel zur Ausbreitungsrichtung ${\displaystyle {\vec {n}}}$ , im zweiten Fall senkrecht dazu.

Die ebene Welle ist eine Lösung der Wellengleichung

${\displaystyle \nabla ^{2}A-{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}A}{\partial t^{2}}}=0.}$ 

In der Praxis werden nur harmonische ebene Wellen verwendet, da jede allgemeine ebene Welle als Summe harmonischer ebener Wellen dargestellt werden kann. Dies liegt daran, dass man die allgemeine Form der ebenen Welle A als Fourierintegral darstellen kann:

${\displaystyle f(\tau )=\mathrm {Re} \int _{0}^{\infty }\phi (\omega )e^{i\tau \omega }\mathrm {d} \omega ={\frac {1}{2}}\left(\int _{0}^{\infty }\phi (\omega )e^{i\tau \omega }\mathrm {d} \omega +\int _{0}^{\infty }\phi ^{*}(\omega )e^{-i\tau \omega }\mathrm {d} \omega \right).}$ 

Dies entspricht einer Summe über harmonische ebene Wellen mit frequenzabhängigen Amplituden ${\displaystyle \phi (\omega )}$ . Hier wird nur der physikalisch sinnhafte Realteil der Fouriertransformation betrachtet und im letzten Teil der Gleichung mithilfe der Identität ${\displaystyle \mathrm {Re} (a)={\frac {1}{2}}(a+a^{*})}$  mit der komplexen Konjugation * dargestellt. Aufgrund der Gültigkeit des Superpositionsprinzips für die Wellengleichung reicht es nun für weitere Betrachtungen, nur die spektrale Komponente der Kreisfrequenz ${\displaystyle \omega }$ 

${\displaystyle g(\omega ,t,x,y,z)=\phi (\omega )\exp(i\,\omega \,\tau )=\phi (\omega )\exp \left(i\,\omega \left({\frac {\vec {n}}{c}}\cdot {\vec {x}}-t\right)\right)}$ 

zu betrachten. g wird harmonische ebene Welle genannt. Üblicherweise wird diese Form noch mit Hilfe des Wellenvektors ${\displaystyle {\vec {k}}=(k_{x},k_{y},k_{z})^{T}}$  ausgedrückt. Es gilt ${\displaystyle {\vec {k}}={\tfrac {\omega }{c}}{\vec {n}}}$  und somit${\displaystyle {\tfrac {\omega }{c}}=|{\vec {k}}|={\tfrac {2\pi }{\lambda }}=:k\,}$ 

${\displaystyle g(\omega ,t,x,y,z)=\phi (\omega )\exp \left(i\left({\vec {k}}\cdot {\vec {x}}-\omega \cdot {t}\right)\right)}$ 

Der Realteil der harmonischen ebenen Welle entspricht für ${\displaystyle \varphi =\pi /2}$  und ${\displaystyle \phi (\omega )=A_{0}}$  der im vorherigen Abschnitt eingeführten sinusförmigen ebenen Welle.

 

Eine ebene Welle ist immer eine Lösung der Helmholtzgleichung (zeitliche Fouriertransformation der Wellengleichung)

${\displaystyle \nabla ^{2}A+k^{2}(\omega )A=0}$ 

mit realer Dispersionsrelation ${\displaystyle k(\omega )}$ . Die Helmholtzgleichung wird auch gelöst, wenn man für den Wellenvektor komplexe Komponenten zulässt:

${\displaystyle {\vec {k}}={\vec {\beta }}+i{\vec {\alpha }}.}$ 

Damit die Helmholtzgleichung erfüllt bleibt, muss aber die Wellenzahl ${\displaystyle {\vec {k}}\cdot {\vec {k}}=k^{2}(\omega )}$  real bleiben, was auf die Bedingung

${\displaystyle \mathrm {Im} (k^{2})=0\Leftrightarrow \alpha _{x}\beta _{x}+\alpha _{y}\beta _{y}+\alpha _{z}\beta _{z}=0}$ 

führt und eine Einschränkung der Wahl des komplexen Wellenvektors bedeutet. Diese Bedingung bedeutet anschaulich, dass der Realteil (${\displaystyle {\vec {\beta }}}$ ) des Wellenvektors senkrecht zu seinem Imaginärteil (${\displaystyle {\vec {\alpha }}}$ ) stehen muss.

Eine Welle der Form

${\displaystyle A(x,t)=\int _{0}^{\infty }\phi (\omega )\exp \left[i({\vec {\beta }}{\vec {x}}-\omega t)-({\vec {\alpha }}{\vec {x}})\right]\mathrm {d} \omega }$ 

wird inhomogene ebene Welle oder nicht uniforme ebene Welle genannt. Sie breitet sich in die Richtung ${\displaystyle {\vec {\beta }}}$  aus und ihre Amplitude fällt senkrecht zur Ausbreitungsrichtung ab. Im Gegensatz zur homogenen ebenen Welle stehen hier die Ebenen konstanter Amplitude senkrecht zu den Ebenen konstanter Phase. Außerdem ist die Phasengeschwindigkeit immer geringer als bei einer homogenen ebenen Welle gleicher Frequenz.

Wählt man Real- und Imaginärteil des komplexen Wellenvektors als parallele Vektoren, so ist der Imaginärteil der Wellenzahl nicht wie im vorherigen Abschnitt Null und die Wellenzahl wird komplex

${\displaystyle k=\beta +i\alpha .}$ 

${\displaystyle \alpha }$  wird Absorptionskoeffizient oder Dämpfungskonstante genannt und ${\displaystyle \beta }$  als Phasenkonstante bezeichnet. Dies führt auf eine gedämpfte harmonische ebene Welle. Legt man die x-Achse in Ausbreitungsrichtung, so folgt

${\displaystyle g(\omega ,t,{\vec {x}})=\phi (\omega )\mathrm {e} ^{i(\beta x-\omega t)}\mathrm {e} ^{-\alpha x}.}$ 

Die Ebenen konstanter Phase und konstanter Amplitude sind identisch, nur die Amplitude nimmt in Ausbreitungsrichtung exponentiell ab. Es handelt sich also um eine homogene ebene Welle.

Eine ebene Welle füllt immer einen unendlich ausgedehnten Raum aus und ist somit eine Idealisierung der realen Welle. Denn einerseits kann keine ebene Welle von einem endlich ausgedehnten Sender abgestrahlt werden und andererseits ist die Energie einer ebenen Welle unendlich. Beides ist unphysikalisch.

Partialwellenentwicklung